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如何理解電磁波的近場(chǎng)和遠(yuǎn)場(chǎng)呢?

發(fā)布時(shí)間:2019-08-28 責(zé)任編輯:xueqi

電磁場(chǎng)的特性變化取決于與天線的距離??勺兊碾姶艌?chǎng)經(jīng)常劃分為兩部分 —— 近場(chǎng)和遠(yuǎn)場(chǎng)。要清楚了解二者的區(qū)別,就必須了解無線電波的傳播。
 
無線電波應(yīng)該稱作電磁波或者簡(jiǎn)稱為EM波,因?yàn)闊o線電波包含電場(chǎng)和磁場(chǎng)。來自發(fā)射器、經(jīng)由天線發(fā)出的信號(hào)會(huì)產(chǎn)生電磁場(chǎng),天線是信號(hào)到自由空間的轉(zhuǎn)換器和接口。
 
電磁波
 
圖1
 
圖1展示了典型的半波偶極子天線是如何產(chǎn)生電場(chǎng)和磁場(chǎng)的。轉(zhuǎn)發(fā)后的信號(hào)被調(diào)制為正弦波,電壓呈極性變化,因此在天線的各元件間生成了電場(chǎng),極性每半個(gè)周期變換一次。天線元件的電流產(chǎn)生磁場(chǎng),方向每半個(gè)周期變換一次。電磁場(chǎng)互為直角正交。
 
圍繞著半波偶極子的電磁場(chǎng)包括一個(gè)電場(chǎng)和一個(gè)磁場(chǎng),電磁場(chǎng)均為球形且互成直角(如圖2所示)。天線旁邊的磁場(chǎng)呈球形或弧形,特別是距離天線近的磁場(chǎng)。這些電磁場(chǎng)從天線向外發(fā)出,越向外越不明顯,特性也逐漸趨向平面。接收天線通常接收平面波。
 
雖然電磁場(chǎng)存在于天線周圍,但他們會(huì)向外擴(kuò)張,超出天線以外后,電磁場(chǎng)就會(huì)自動(dòng)脫離為能量包獨(dú)立傳播出去。實(shí)際上電場(chǎng)和磁場(chǎng)互相產(chǎn)生,這樣的“獨(dú)立”波就是無線電波。
 
圖2
 
距離天線一定范圍內(nèi),電場(chǎng)和磁場(chǎng)基本為平面并以直角相交。注意傳播方向和電磁場(chǎng)均成直角。在圖2(a)中,傳播方向和電磁場(chǎng)線方向成正交,即垂直紙面向內(nèi)或向外。在圖2(b)中,磁場(chǎng)線垂直紙面向外,如圖中圓圈所示。
 
近場(chǎng)
 
對(duì)近場(chǎng)似乎還沒有正式的定義,它取決于應(yīng)用本身和天線。通常,近場(chǎng)是指從天線開始到1個(gè)波長(zhǎng)(λ)的距離。波長(zhǎng)單位為米,公式如下:
 
λ= 300/fMHz
 
因此,從天線到近場(chǎng)的距離計(jì)算方法如下:
 
λ/2π = 0.159λ
 
圖3標(biāo)出了輻射出的正弦波和近場(chǎng)、遠(yuǎn)場(chǎng)。近場(chǎng)通常分為兩個(gè)區(qū)域,反應(yīng)區(qū)和輻射區(qū)。在反應(yīng)區(qū)里,電場(chǎng)和磁場(chǎng)是最強(qiáng)的,并且可以單獨(dú)測(cè)量。根據(jù)天線的種類,某一種場(chǎng)會(huì)成為主導(dǎo)。例如環(huán)形天線主要是磁場(chǎng),環(huán)形天線就如同變壓器的初級(jí),因?yàn)樗a(chǎn)生的磁場(chǎng)很大。
 
圖3
 
近場(chǎng)和遠(yuǎn)場(chǎng)的邊界、運(yùn)行頻段的波長(zhǎng)如圖3所示。天線應(yīng)位于正弦波左側(cè)起始的位置。輻射區(qū)內(nèi),電磁場(chǎng)開始輻射,標(biāo)志著遠(yuǎn)場(chǎng)的開始。場(chǎng)的強(qiáng)度和天線的距離成反比(1/ r3)。圖3所示的過渡區(qū)是指近場(chǎng)和遠(yuǎn)場(chǎng)之間的部分(有些模型沒有定義過渡區(qū))。圖中,遠(yuǎn)場(chǎng)開始于距離為2λ的地方。
 
遠(yuǎn)場(chǎng)
 
和近場(chǎng)類似,遠(yuǎn)場(chǎng)的起始也沒有統(tǒng)一的定義。有認(rèn)為是2 λ,有堅(jiān)持說是距離天線3 λ或10 λ以外。還有一種說法是5λ/2π,另有人認(rèn)為應(yīng)該根據(jù)天線的最大尺寸D,距離為50D2/λ。還有人認(rèn)為近場(chǎng)遠(yuǎn)場(chǎng)的交界始于2D2/λ。也有人說遠(yuǎn)場(chǎng)起始于近場(chǎng)消失的地方,就是前文提到的λ/2π。
 
遠(yuǎn)場(chǎng)是真正的無線電波。它在大氣中以3億米/秒的速度,即接近18.64萬英里/秒的速度傳播,相當(dāng)于光速。電場(chǎng)和磁場(chǎng)互相支持并互相產(chǎn)生,信號(hào)強(qiáng)度和距離平方成反比(1/r2)。麥克斯韋在其著名的公式中描述了這一現(xiàn)象。
 
麥克斯韋方程組
 
19世紀(jì)70年代末,在無線電波發(fā)明之前,蘇格蘭物理學(xué)家詹姆斯·克拉克·麥克斯韋預(yù)測(cè)出了電磁波的存在。他綜合了安培、法拉第和歐姆等人的定律,制定了一套方程表達(dá)電磁場(chǎng)是如何相互產(chǎn)生和傳播的,并斷定電場(chǎng)和磁場(chǎng)互相依存、互相支持。19世紀(jì)80年代末,德國(guó)物理學(xué)家海因里希·赫茲證明了麥克斯韋的電磁場(chǎng)理論。
 
麥克斯韋創(chuàng)造了四個(gè)基本方程,表達(dá)電場(chǎng)、磁場(chǎng)和時(shí)間之間的關(guān)系。電場(chǎng)隨時(shí)間推移產(chǎn)生移動(dòng)電荷,也就是電流,從而產(chǎn)生磁場(chǎng)。另一組方式是說,變化的磁場(chǎng)可以產(chǎn)生電場(chǎng)。天線發(fā)出的電磁波在空間中自行傳播。本文沒有列出這些方程組,但你應(yīng)該記得包含一些不同的方程。
 
應(yīng)用
 
遠(yuǎn)場(chǎng)在空間中傳播的強(qiáng)度變化由Friis公式?jīng)Q定:
 
Pr = PtGrGtλ2/16π2r2
 
公式中,Pr =接收功率;Pt =發(fā)射功率;Gr = 接收天線增益(功率比);Gt =發(fā)射天線增益(功率比);r=到天線的距離。公式在視線所及的無障礙開闊空間中適用。
 
這里有兩個(gè)問題需要討論。接收功率和距離r的平方成反比,和波長(zhǎng)的平方成正比,也就是說,波長(zhǎng)較長(zhǎng)、頻率較低的電磁波傳的更遠(yuǎn)。例如,同等的功率和天線增益下,900MHz的信號(hào)會(huì)比2.4GHz的信號(hào)傳播得更遠(yuǎn)。這一公式也常常用它來分析現(xiàn)代無線應(yīng)用的信號(hào)強(qiáng)度。
 
為了準(zhǔn)確測(cè)量信號(hào)的傳播,還必須了解天線在遠(yuǎn)場(chǎng)的輻射模式。在近場(chǎng)的反應(yīng)區(qū)里,接收天線可能會(huì)和發(fā)射天線會(huì)由于電容和電感的耦合作用互相干擾,造成錯(cuò)誤的結(jié)果。另一方面,如果有特定的測(cè)量?jī)x器,近場(chǎng)的輻射模式就可以準(zhǔn)確測(cè)量。
 
近場(chǎng)在通信領(lǐng)域也很有用。近場(chǎng)模式可以用于射頻識(shí)別(RFID)和近場(chǎng)通信(NFC)。
 
射頻識(shí)別(RFID)
 
RFID是條形碼的電子版,它是一個(gè)內(nèi)部有芯片的很薄的標(biāo)簽,其中芯片集成了存儲(chǔ)和特定的電子代碼,可以用作識(shí)別、最總或其他用途。標(biāo)簽還包含一個(gè)被動(dòng)收發(fā)器,在接近“閱讀器”的時(shí)候,由閱讀器發(fā)出的很強(qiáng)的RF信號(hào)就會(huì)被標(biāo)簽識(shí)別。閱讀器和標(biāo)簽的天線都是環(huán)形天線,相當(dāng)于變壓器的初級(jí)和次級(jí)。
 
由標(biāo)簽識(shí)別的信號(hào)經(jīng)過整流濾波轉(zhuǎn)換成直流,為標(biāo)簽存儲(chǔ)和轉(zhuǎn)發(fā)供能。發(fā)射器將代碼發(fā)送到閱讀器上,用于識(shí)別和處理。主動(dòng)標(biāo)簽有時(shí)會(huì)用到電池,將感應(yīng)距離延長(zhǎng)到近場(chǎng)以外的地方。RIFD標(biāo)簽的頻率范圍各不相同,有125kHz、13.56MHz和900MHz。
 
在900MHz,波長(zhǎng)為:
 
λ= 300/900 = 0.333m 或 33.33cm
 
因此根據(jù)近場(chǎng)距離計(jì)算公式:
 
λ/2π= 0.159λ= 0.159(0.333) = 0.053m (約2英寸)
 
感應(yīng)距離通常超過這一數(shù)字,所以這一頻率下距離實(shí)際上也延伸到了遠(yuǎn)場(chǎng)。
 
近場(chǎng)通信(NFC)
 
NFC也采用了存儲(chǔ)和類似于信用卡的特定代碼。電池驅(qū)動(dòng)的內(nèi)部轉(zhuǎn)發(fā)器可以把代碼發(fā)射到閱讀器上。NFC也使用近場(chǎng),范圍一般為幾英寸。NFC的頻率為13.56MHz,因此波長(zhǎng)為:
 
λ= 300/13.56 = 22.1m (72.6英尺)
 
近場(chǎng)距離為不超過:
 
λ/2π = 0.159λ = 0.148(72.6) = 11.5英尺
 
因?yàn)殡娏肯牡?,?shí)際的感應(yīng)距離很少超過1英尺。
 
近場(chǎng)工作區(qū)反射電平測(cè)試原理及方法
 
近場(chǎng)工作區(qū)反射電平測(cè)試原理
 
采用自由空間電壓駐波比法測(cè)量近場(chǎng)工作區(qū)反射電平,測(cè)量原理是基于微波暗室中存在有直射信號(hào)和反射信號(hào),微波暗室中空間任意一點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)是直射信號(hào)和反射信號(hào)的矢量合,在空間形成駐波,駐波數(shù)值的大小就反映了微波暗室內(nèi)反射電平的大小。
 
VSWR法測(cè)量原理圖
 
當(dāng)接收天線主瓣對(duì)準(zhǔn)發(fā)射天線時(shí),所接收到的信號(hào)為ED。移動(dòng)接收天線,則接收天線的直射信號(hào)ED與反射信號(hào)ER的相對(duì)相位將會(huì)改變,此時(shí)接收天線收到的信號(hào)幅度將產(chǎn)生波動(dòng),如圖所示,這一波動(dòng)反映空間固有駐波,由此即可得到反射電平。
 
暗室空間駐波圖
 
將接收天線轉(zhuǎn)到比最大電平低a(dB)的方位角q時(shí),則所接收的直射信號(hào)Eq=ED10a/20。當(dāng)反射信號(hào)與直射信號(hào)同相時(shí)合成場(chǎng)最大,這時(shí)以b表示:
 
 
當(dāng)反射信號(hào)與直射信號(hào)反相時(shí)合成場(chǎng)最小,這時(shí)以c表示:
 
 
則反射電平:
 
 
因此測(cè)出空間駐波曲線和接收天線方向圖,就可以計(jì)算出微波暗室反射電平。
 
測(cè)試方法
 
在近場(chǎng)工作區(qū)內(nèi)針對(duì)主反射墻的吸波材料進(jìn)行特定頻段吸收特性的測(cè)試。
 
測(cè)試位置的選取
 
測(cè)試近場(chǎng)工作區(qū)反射電平時(shí),發(fā)射天線先置于暗室中心軸線上,接收天線置于正對(duì)被測(cè)墻壁的一個(gè)合理位置,并沿兩天線軸線移動(dòng)一段距離進(jìn)行反射電平的測(cè)試。測(cè)試位置如圖所示。
 
近場(chǎng)靜區(qū)測(cè)試位置示意圖(俯視圖)
 
近場(chǎng)靜區(qū)測(cè)試位置示意圖(側(cè)視圖)
 
測(cè)試設(shè)備連接示意圖
 
測(cè)試步驟
 
連接好測(cè)試系統(tǒng),按圖2-5置發(fā)射天線及接收天線于測(cè)試位置Ⅰ;
 
設(shè)置信號(hào)源頻率為1GHz,輸出功率調(diào)至合適大小使發(fā)射天線輻射信號(hào),接收天線在正對(duì)發(fā)射天線方向,沿待測(cè)行程線移動(dòng),并記錄接收信號(hào)曲線,測(cè)試曲線作為這條行程線的參考電平線;
 
將接收天線方向朝向被測(cè)墻壁吸波材料方向,接收天線沿這條測(cè)量行程線移動(dòng),并記錄空間駐波曲線;
 
改變天線極化方式,重復(fù)以上步驟a)~c)的測(cè)量;
 
分別在2GHz、5GHz、10GHz、18GHz、40GHz頻率點(diǎn),重復(fù)步驟b)~d),直至完成所有頻率點(diǎn)測(cè)量;
 
改變發(fā)射天線及接收天線位置,如圖2-3所示,分別至位置Ⅱ、位置Ⅲ,重復(fù)上述步驟b)~e)的測(cè)量;
 
改變發(fā)射天線及接收天線高度,如圖2-4所示,分別至H2、H3,重復(fù)上述步驟b)~f)的測(cè)量。
 
數(shù)據(jù)處理
 
 
遠(yuǎn)場(chǎng)靜區(qū)幅度均勻性測(cè)試方法
 
遠(yuǎn)場(chǎng)靜區(qū)幅度均勻性是指發(fā)射天線保持不動(dòng),接收天線在靜區(qū)內(nèi)沿指定行程線移動(dòng)時(shí),接收信號(hào)幅度變化情況。
 
在進(jìn)行幅度均勻性測(cè)試時(shí),接收天線沿圖所示的區(qū)域不同高度的行程線進(jìn)行橫向運(yùn)動(dòng),采集區(qū)域內(nèi)各個(gè)位置的幅度數(shù)據(jù),經(jīng)過數(shù)據(jù)篩選及處理后得到靜區(qū)內(nèi)一個(gè)圓形平面的幅度均勻性測(cè)量結(jié)果。通過對(duì)靜區(qū)內(nèi)多個(gè)平面進(jìn)行測(cè)量,得到整個(gè)靜區(qū)的幅度均勻性測(cè)試結(jié)果。
 
測(cè)試步驟
 
連接好測(cè)試系統(tǒng),按圖3-2置發(fā)射天線及接收天線于測(cè)試位置Ⅰ;
 
設(shè)置信號(hào)源頻率為1GHz,輸出功率調(diào)至合適大小使發(fā)射天線輻射信號(hào),接收天線在正對(duì)發(fā)射天線方向,沿待測(cè)行程線移動(dòng),并記錄接收信號(hào)曲線;
 
改變測(cè)試行程線在一個(gè)測(cè)試面內(nèi)的不同高度進(jìn)行測(cè)量;
 
改變天線極化方式,重復(fù)以上步驟a)~c)的測(cè)量;
 
分別在3GHz、5GHz、10GHz、18GHz頻率點(diǎn),重復(fù)步驟b)~d),直至完成所有頻率點(diǎn)測(cè)量;
 
改變測(cè)試面,重復(fù)上述步驟b)~e)的測(cè)量。
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